Potencial eléctrico

Potencial eléctrico

Potencial eléctrico

El potencial eléctrico en un punto es el trabajo que debe realizar una fuerza eléctrica para mover una carga positiva q desde la referencia hasta ese punto, dividido por unidad de carga de prueba. Dicho de otra forma, es el trabajo que debe realizar una fuerza externa para traer una carga unitaria q desde la referencia hasta el punto considerado en contra de la fuerza eléctrica. Matemáticamente se expresa por:

V = \frac{W}{q} \,\!

Considérese una carga de prueba positiva, la cual se puede utilizar para hacer el mapa de un campo eléctrico. Para tal carga de prueba q_0 \,\! localizada a una distancia r de una carga q, la energía potencial electrostática mutua es:

U = K\frac{ q_0 q}{r} \,\!

De manera equivalente, el potencial eléctrico es V = \frac{U}{q_0} \,\! = K\frac{q}{r} \,\!

Contenido

Trabajo eléctrico y energía potencial eléctrica

Considérese una carga puntual q en presencia de un campo eléctrico. La carga experimentará una fuerza eléctrica.

\vec F=q \vec E \,\!

Ahora bien, si se pretende mantener la partícula en equilibrio, o desplazarla a velocidad constante, se requiere de una fuerza que contrarreste el efecto de la generada por el campo eléctrico. Esta fuerza deberá tener la misma magnitud que la primera, pero sentido contrario, es decir:

{\vec F}_a=-q \vec E \,\!(1)
Trabajo3.PNG

Partiendo de la definición clásica de trabajo, en este caso se realizará un trabajo para trasladar la carga de un punto a otro.De tal forma que al producirse un pequeño desplazamiento dl se generará un trabajo dW. Es importante resaltar que el trabajo será positivo o negativo dependiendo de cómo se realice el desplazamiento en relación con la fuerza {\vec F}_a \,\!. El trabajo queda, entonces, expresado como:

dW={\vec F}_a \cdot d \vec{l}= F_a \, dl\cos (\theta) \,\!

Nótese que en el caso de que la fuerza no esté en la dirección del desplazamiento, sólo se debe multiplicar su componente en la dirección del movimiento.

Será considerado trabajo positivo el realizado por un agente externo al sistema carga-campo que ocasione un cambio de posición y negativo aquél que realice el campo.

Teniendo en cuenta la expresión (1):

dW=\vec F_a \cdot d \vec l = q \vec E \cdot d \vec {l} \,\!

Por lo tanto, el trabajo total será:

W=\int_{A}^{B} q\vec E \cdot d \vec l \,\!

Si el trabajo que se realiza en cualquier trayectoria cerrada es igual a cero, entonces se dice que estamos en presencia de un campo eléctrico conservativo.

Expresándolo matemáticamente:

W=\int_{A}^{A} q\vec E \cdot d \vec l=0 \,\!

Ahora bien, sea una carga q que recorre una determinada trayectoria en las inmediaciones de una carga Q tal como muestra la figura.

Trabajoelectrico.PNG

El trabajo infinitesimal es el producto escalar del vector fuerza F por el vector desplazamiento dl, tangente a la trayectoria, o sea:

\vec F \cdot d \vec l=F \, dl \cos(\theta)=F \, dr \,\!

donde dr es el desplazamiento infinitesimal de la carga q en la dirección radial.

Para calcular el trabajo total, se integra entre la posición inicial A, distante r_A \,\! del centro de fuerzas y la posición final B, distante r_B \,\! del centro fijo de fuerzas:

W=\int_{A}^{B} \frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r^2} \, dr=\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r_A}-\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r_B} \,\!

De lo anterior se concluye que el trabajo W no depende del camino seguido por la partícula para ir desde la posición A a la posición B. lo cual implica que la fuerza de atracción F, que ejerce la carga Q sobre la carga q es conservativa. La fórmula de la energía potencial es:

E_p=\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r} \,\!

Por definición, el nivel cero de energía potencial se ha establecido en el infinito, o sea, si y sólo si  r=\infty, \quad E_p=0 \,\!.

Diferencia de Potencial eléctrico

Considérese una carga de prueba positiva q_0 \,\! en presencia de un campo eléctrico y que se traslada desde el punto A al punto B conservándose siempre en equilibrio. Si se mide el trabajo que debe hacer el agente que mueve la carga, la diferencia de potencial eléctrico se define como:

V_B - V_A= \frac {W_{AB}}{q_0} \,\!

El trabajo W_{AB} \,\! puede ser positivo, negativo o nulo. En estos casos el potencial eléctrico en B será respectivamente mayor, menor o igual que el potencial eléctrico en A. La unidad en el SI para la diferencia de potencial que se deduce de la ecuación anterior es Joule/Coulomb y se representa mediante una nueva unidad, el voltio, esto es: 1 voltio = 1 joule/coulomb.

Un electronvoltio (eV) es la energía adquirida para un electrón al moverse a través de una diferencia de potencial de 1 V, 1 eV = 1,6x10-19 J. Algunas veces se necesitan unidades mayores de energía, y se usan los kiloelectronvoltios (keV), megaelectronvoltios (MeV) y los gigaelectronvoltios (GeV). (1 keV=103 eV, 1 MeV = 106 eV, y 1 GeV = 109 eV).

Aplicando esta definición a la teoría de circuitos y desde un punto de vista más intuitivo, se puede decir que el potencial eléctrico en un punto de un circuito representa la energía que posee cada unidad de carga al paso por dicho punto. Así, si dicha unidad de carga recorre un circuito constituyendóse en corriente eléctrica, ésta irá perdiendo su energía (potencial o voltaje) a medida que atraviesa los diferentes componentes del mismo. Obviamente, la energía perdida por cada unidad de carga se manifestará como trabajo realizado en dicho circuito (calentamiento en una resistencia, luz en una lámpara, movimiento en un motor, etc.). Por el contrario, esta energía perdida se recupera al paso por fuentes generadoras de tensión. Es conveniente distinguir entre potencial eléctrico en un punto (energía por unidad de carga situada en ese punto) y corriente eléctrica (número de cargas que atraviesan dicho punto por segundo).

Usualmente se escoge el punto A a una gran distancia (en rigor el infinito) de toda carga y el potencial eléctrico V_A \,\! a esta distancia infinita recibe arbitrariamente el valor cero. Esto permite definir el potencial eléctrico en un punto poniendo V_A =0 \,\! y eliminando los índices:

V=\frac {W}{q_0} \,\!

siendo W \,\! el trabajo que debe hacer un agente exterior para mover la carga de prueba q_0 \,\! desde el infinito al punto en cuestión.

Obsérvese que la igualdad planteada depende de que se da arbitrariamente el valor cero al potencial V_A \,\! en la posición de referencia (el infinito) el cual hubiera podido escogerse de cualquier otro valor así como también se hubiera podido seleccionar cualquier otro punto de referencia.

También es de hacer notar que según la expresión que define el potencial eléctrico en un punto, el potencial en un punto cercano a una carga positiva aislada es positivo porque debe hacerse trabajo positivo mediante un agente exterior para llevar al punto una carga de prueba (positiva) desde el infinito. Similarmente, el potencial cerca de una carga negativa aislada es negativo porque un agente exterior debe ejercer una fuerza para sostener a la carga de prueba (positiva) cuando la carga positiva viene desde el infinito.

Por último, el potencial eléctrico queda definido como un escalar porque W \,\! y q_0 \,\! son escalares.

Tanto W_{AB} \,\! como V_B-V_A \,\! son independientes de la trayectoria que se siga al mover la carga de prueba desde el punto A hasta el punto B. Si no fuera así, el punto B no tendría un potencial eléctrico único con respecto al punto A y el concepto de potencial sería de utilidad restringida.

Una carga de prueba se mueve desde A hasta B en el campo de carga q siguiendo una de dos trayectorias. Las flechas muestran a E en tres puntos de la trayectoria II

Es posible demostrar que las diferencias de potencial son independientes de la trayectoria para el caso especial representado en la figura. Para mayor simplicidad se han escogido los puntos A y B en una recta radial.

Una carga de prueba puede trasladarse desde A hacia B siguiendo la trayectoria I sobre una recta radial o la trayectoria II completamente arbitraria.

La trayectoria II puede considerarse equivalente a una trayectoria quebrada formada por secciones de arco y secciones radiales alternadas. Puesto que estas secciones se pueden hacer tan pequeñas como se desee, la trayectoria quebrada puede aproximarse a la trayectoria II tanto como se quiera. En la trayectoria II el agente externo hace trabajo solamente a lo largo de las secciones radiales, porque a lo largo de los arcos, la fuerza \vec F \,\! y el corrimiento \vec dl \,\! son perpendiculares y en tales casos \vec F \, d\vec l \,\! es nulo. La suma del trabajo hecho en los segmentos radiales que constituyen la trayectoria II es el mismo que el trabajo efectuado en la trayectoria I, porque cada trayectoria está compuesta del mismo conjunto de segmentos radiales. Como la trayectoria II es arbitraria, se ha demostrado que el trabajo realizado es el mismo para todas las trayectorias que unen A con B.

Aún cuando esta prueba sólo es válida para el caso especial ilustrado en la figura, la diferencia de potencial es independiente de la trayectoria para dos puntos cualesquiera en cualquier campo eléctrico. Se desprende de ello el carácter conservativo de la interacción electrostática el cual está asociado a la naturaleza central de las fuerzas electrostáticas.

Superficies equipotenciales

Las líneas negras muestran cuatro trayectorias a lo largo de las cuales se desplaza una carga de prueba entre superficies equipotenciales.

El lugar geométrico de los puntos de igual potencial eléctrico se denomina superficie equipotencial. Para dar una descripción general del campo eléctrico en una cierta región del espacio, se puede utilizar un conjunto de superficies equipotenciales, correspondiendo cada superficie a un valor diferente de potencial. Otra forma de cumplir tal finalidad es utilizar las líneas de fuerza y tales formas de descripción están íntimamente relacionadas.

No se requiere trabajo para mover una carga de prueba entre dos puntos de una misma superficie equipotencial, lo cual queda manifestado por la expresión:

V_B-V_A=\frac{W_{AB}}{q_0} \,\!

puesto que {W_{AB}} \,\! debe ser nulo si V_A-V_B=0 \,\!. Esto es válido porque la diferencia de potencial es independiente de la trayectoria de unión entre los dos puntos aún cuando la misma no se encuentre totalmente en la superficie considerada.


La figura muestra un conjunto arbitrario de superficies equipotenciales. El trabajo necesario para mover una carga siguiendo las trayectorias I y II' es cero porque comienzan y terminan en la misma superficie equipotencial. El trabajo que se necesita para mover una carga según las trayectorias I' y II no es cero, pero tiene el mismo valor porque las trayectorias unen el mismo par de superficies equipotenciales.

Las superficies equipotenciales son siempre perpendiculares a las líneas de fuerza y, por consiguiente, a \vec E \,\!. Si no fuera así, el campo tendría una componente en ella y, por consiguiente, debería hacerse trabajo para mover la carga en la superficie. Ahora bien, si la misma es equipotencial, no se hace trabajo en ella, por lo tanto el campo debe ser perpendicular a la superficie.

Para un par de placas paralelas en las cuales se cumple que {V}={Ed} \,\!, donde d es la distancia entre las placas paralelas y E es el campo eléctrico constante en la región entre las placas.

Potencial e intensidad de campo

Conforme a la ley de Coulomb la fuerza de interacción de dos cargas eléctricas uniformes es directamente proporcional al producto de la cantidad de electricidad en estas cargas, inversamente proporcional al cuadrado de la distancia entre ellas y depende del medio en el cual se hallan las cargas.

Cálculo del potencial eléctrico en diferentes configuraciones

Cálculo del potencial eléctrico en diferentes configuraciones • Potencial eléctrico y energía potencial debido a cargas puntuales. Ejemplo 1. Potencial debido a dos cargas puntuales. Una carga puntual de 5µ C se coloca en el origen y una segunda carga puntual de -2µ C se localiza sobre el eje x en la posición (3,0) m, como en la figura 2.1. a) si se toma como potencial cero en el infinito, determine el potencial eléctrico total debido a estas cargas en el punto P, cuyas coordenadas son (0,4)m. http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen18.gif http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen18.gif Fig. 2.1. El potencial eléctrico en el punto P debido a las dos cargas puntuales q1 y q2 es la suma algebraica de los potenciales debidos a cada carga individual.


• Potencial eléctrico debido a una distribución de carga continua. Ejemplo 2. Potencial debido a un anillo uniformemente cargado. Encuentre el potencial eléctrico en un punto P localizado sobre el eje de un anillo uniformemente cargado de radio y carga total Q. El plano del anillo se elije perpendicular al eje x. (Figura 2.2.) http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen19.gif Fig. 2.2. Un anillo uniformemente cargado de radio a, cuyo plano es perpendicular al eje x. Todos los segmentos del anillo están a la misma distancia del punto axial P.

Considere que el punto P está a una distancia x del centro del anillo, como en la figura 2.2.  El elemento de carga dq está a una distancia   del punto P.  Por lo tanto, se puede expresar V como 
http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen21.gif

En este caso, cada elemento dq está a la misma distancia del punto P. Por lo que el término puede sacarse de la integral y V se reduce a

http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen22.gif

En esta expresión V sólo varía con x. Esto no es de extrañarse, ya que nuestro cálculo sólo es valido para puntos sobre el eje x, donde "y" y "z" son cero. De la simetría de la situación, se ve que a lo largo del eje x, E sólo puede tener componente en x. Por lo tanto, podemos utilizar la expresión Ex=-dV/dx.

http://sistemas.itlp.edu.mx/tutoriales/electymagnet/imagen23.gif

Este resultado es igual al obtenido por integración directa. Note que Ex=0 (el centro del anillo). [1]

Campo eléctrico no uniforme

En el caso más general de un campo eléctrico no uniforme, este ejerce una fuerza q\vec E \,\! sobre la carga de prueba, tal como se ve en la figura. Para evitar que la carga acelere, debe aplicarse una fuerza \vec F \,\! que sea exactamente igual a -q\vec E \,\! para todas las posiciones del cuerpo de prueba.

Si el agente externo hace que el cuerpo de prueba se mueva siguiendo un corrimiento d \vec l \,\! a lo largo de la trayectoria de A a B, el elemento de trabajo desarrollado por el agente externo es \vec F \cdot d\vec l\ \,\!. Para obtener el trabajo total W_{AB} \,\! hecho por el agente externo al mover la carga de A a B, se suman las contribuciones al trabajo de todos los segmentos infinitesimales en que se ha dividido la trayectoria. Así se obtiene:

W_{AB}=\int_{A}^{B}\vec F \cdot d \vec l=-q\int_{A}^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!

Como V_B-V_A=\frac{W_{AB}}{q} \,\!, al sustituir en esta expresión, se obtiene que

V_B-V_A= -\int_{A}^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!

Si se toma el punto A infinitamente alejado, y si el potencial V_A \,\! al infinito toma el valor de cero, esta ecuación da el potencial en el punto B, o bien, eliminando el subíndice B,

V= -\int_{\infty }^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!

Estas dos ecuaciones permiten calcular la diferencia de potencial entre dos puntos cualesquiera si se conoce \vec E \,\!.

Definición matemática

El potencial eléctrico suele definirse a través del campo eléctrico a partir del teorema del trabajo de la física.

\Delta V = -\int_{\vec{r}_i}^{\vec{r}_f} \vec{E}(\vec{r}) \cdot d\vec{r}. \,\!

donde E es el campo eléctrico vectorial generado por una distribución de carga eléctrica. Esta definición muestra que estrictamente el potencial eléctrico no está definido sino tan sólo sus variaciones entre puntos del espacio. Por lo tanto, en condiciones de campo eléctrico nulo el potencial asociado es constante. Suele considerarse sin embargo que el potencial eléctrico en un punto infinitamente alejado de las cargas eléctricas es cero por lo que la ecuación anterior puede escribirse:

V (\vec{r})= -\int_{\infty}^{\vec{r}} \vec{E}(\vec{r}) \cdot d\vec{r}. \,\!

En términos de energía potencial el potencial en un punto r es igual a la energía potencial entre la carga Q:

V(r) = \frac{U(r)}{Q}. \,\!

El potencial, según Coulomb eléctrico también puede calcularse a partir de la definición de energía potencial de una distribución de cargas:

V(r)=\int_Q \frac{q}{r}. \,\!

Ejemplos de potencial eléctrico asociados a diferentes distribuciones de carga

Potencial debido a una carga puntual

Una carga de prueba q, se mueve, mediante un agente exterior de A hasta B en el campo producido por una carga q_0 \,\!

Considérense los puntos A y B y una carga puntual q tal como muestra la figura. Según se muestra, \vec E \,\! apunta a la derecha y d\vec {l} \,\!, que siempre está en la dirección del movimiento, apunta a la izquierda. Por consiguiente:

\vec E \cdot d\vec {l}\,\!=E \cos(180^\circ) \, dl=-E \, dl \,\!

Ahora bien, al moverse la carga una trayectoria dl hacia la izquierda, lo hace en la dirección de la r decreciente porque r se mide a partir de q como origen. Así pues:

\vec E \, d\vec {l}\,\!=E \, dr \,\!

Por lo cual:

V_B-V_A=-\int_A^B \vec E \cdot d\vec {l}=-\int_{r_A}^{r_B}E \, dr \,\!

Combinando esta expresión con la de E para una carga punto se obtiene:

V_B-V_A=-\frac{q}{4\pi \epsilon }\int_{r_A}^{r_B} \frac{dr}{r^2}=\frac{q}{4\pi \epsilon }\left ( \frac{1}{r_B} - \frac{1}{r_A}\right ) \,\!

Escogiendo el punto de referencia A en el infinito, esto es, haciendo que r_A \to \infty \,\!, considerando que V_A=0 \,\! en ese sitio y eliminando el subíndice B, se obtiene:

V=\frac{1}{4\pi \epsilon} \frac{q}{r} \,\!

Esta ecuación muestra claramente que las superficies equipotenciales para una carga puntual aislada son esferas concéntricas a la carga puntual.


Superficies equipotenciales producidas por una carga puntual

Potencial debido a dos cargas puntuales

El potencial en un punto P debido a dos cargas es la suma de los potenciales debido a cada carga individual en dicho punto.

V=\frac{1}{4\pi \epsilon } \frac{q_1}{r_1}+\frac{1}{4\pi \epsilon } \frac{q_2}{r_2}=\frac{1}{4\pi \epsilon }\left ( \frac{q_1}{r_1} + \frac{q_2}{r_2}\right ) \,\!

Siendo r_1\,\! y r_2\,\! las distancias entre las cargas q_1\,\! y q_2\,\! y el punto P respectivamente.

Potencial eléctrico generado por una distribución discreta de cargas

El potencial en un punto cualquier debido a un grupo de cargas punto se obtiene calculando el potencial V_n \,\! debido a cada carga, como si las otras cargas no existieran, y sumando las cantidades así obtenidas, o sea:

V=\sum_{n} V_n=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \sum_{n} \frac{q_n}{r_n} \,\!

siendo q_n \,\! el valor de la enésima carga y r_n \,\! la distancia de la misma al punto en cuestión. La suma que se efectúa es una suma algebraica y no una suma vectorial. En esto estriba la ventaja de cálculo del potencial sobre la de intensidad del campo eléctrico. Las superficies equipotenciales cortan perpendicularmente a las líneas de campo. En el gráfico se representa la intersección de las superficies equipotenciales con el plano XY.

Linea equipotencial.PNG

La ecuación de las líneas equipotenciales es:

\frac{dx}{dy}= - \frac{E_y}{E_x} \,\!

Potencial eléctrico generado por una distribución continua de carga

Si la distribución de carga es continua y no una colección de puntos, la suma debe reemplazarse por una integral:

V=\int dV =\frac{1}{4\pi{\epsilon}_0}\int \frac {dq}{r} \,\!

siendo dq un elemento diferencial de la distribución de carga, r su distancia al punto en el cual se calcula V y dV el potencial que dq produce en ese punto.

Potencial eléctrico generado por un plano infinito

Un plano infinito con densidad de carga de superficie \sigma \,\! crea un potencial eléctrico saliente en la dirección perpendicular al plano de valor constante

E=\frac{\sigma}{2 \epsilon_0}. \,\!

Si x es la dirección perpendicular al plano y éste se encuentra en x=0 el potencial eléctrico en todo punto x es igual a:

V (x)= - \frac{\sigma x}{2 \epsilon_0}. \,\!

Donde se ha considerado como condición de contorno V(x)=0 en x=0

Esfera conductora cargada

Sea Q la carga total almacenada en la esfera conductora. Por tratarse de un material conductor las cargas están situadas en la superficie de la esfera siendo neutro su interior.

Potencial en el exterior de la corteza: El potencial en el exterior de la corteza es equivalente al creado por una carga puntual de carga Q en el centro de la esfera

V = \frac{K Q}{r}. \,\!

donde r \,\! es la distancia entre el centro de la corteza y el punto en el que medimos el potencial eléctrico.

V = \frac{K Q}{R}. \,\!

Donde R \,\! es el radio de la esfera.

Referencias


Bibliografía

Halliday/Resnick - fundamentos de física tomo II, paginas 125,126. 2006

Véase también

Enlaces externos

Obtenido de "Potencial el%C3%A9ctrico"

Wikimedia foundation. 2010.

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